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By Ana Laverón Simavilla

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Al tender a cero la velocidad inducida por el torbellino en el infinito, éste no modifica la condición de contorno en el infinito. Por tanto el potencial complejo estudiado en el apartado anterior más el de un torbellino de intensidad Γ en el origen, es el potencial complejo general que cumple con las condiciones de contorno en en Sb y en S∞ , la condición adicional impuesta por la ecuación (14) determinará el valor de la circulación alrededor del cilindro en cada caso. Se estudia a continuación el campo de velocidades y la distribución de presiones sobre el cilindro a partir del potencial complejo general en función de la circulación alrededor del cilindro.

Circulación nula Si superponemos un doblete de eje real (β = 0) e intensidad a2U∞ y una corriente uniforme (paralela al eje real) tenemos la solución de la corriente alrededor de un cilindro circular sin circulación. 6) de donde se deduce que la circunferencia x2 + z2 = a2, así como el eje real z = 0, son líneas de corriente. 7) y los puntos de remanso estarán por tanto en t = ± a. En muchos casos interesa la distribución de presiones sobre el cilindro, que se mide fácilmente y que puede servir para valorar la aproximación de la teoría.

COEFICIENTES DE FUERZAS Y DE MOMENTO DE CABECEO SOBRE UN PERFIL Las fuerzas calculables mediante la teoría potencial se deben a las presiones, y se ha visto que con un modelo potencial el perfil produce sustentación pero no resistencia aerodinámica (paradoja de D´Alembert). Obviamente la realidad no es así, y aunque la capa límite permanezca adherida al perfil y no se desprenda, hay al menos una fuerza de rozamiento que da lugar a una resistencia, normalmente mucho menor que la sustentación. Con todo, la configuración resultante al dar la forma de un perfil a un obstáculo es extremadamente eficaz.

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Aerodinámica I by Ana Laverón Simavilla


by Mark
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